Читать реферат по физике: "Новые реалии в физическом содержании великих уравнений электродинамики Максвелла" Страница 7

(Назад) (Cкачать работу)

В итоге, имеем очевидное обобщение и серьезное развитие представлений классической электродинамики, согласно которым в Природе, так же как и в случае электромагнитного поля, не может быть электрического, магнитного или другой составляющей единого электродинамического поля с одной полевой компонентой. Структура обсуждаемых составляющих единого электродинамического поля из двух векторных взаимно ортогональных полевых компонент – это объективно необходимый способ их реального существования, принципиальная и единственная возможность распространения конкретной составляющей в виде потока соответствующей физической величины, в случае динамических полей – посредством поперечных волн.

Для подтверждения физической адекватности проведенного здесь теоретического анализа объективной реальности ниже представлены результаты экспериментов автора по изучению необходимых условий возбуждения и распространения электродинамических полей в металлах, отвечающие на два физически важных вопроса: волны каких полей можно реально возбудить в металлах и каковы частотные ограничения известного дисперсионного соотношения асимптотики металлов[2] при длинах волн . Возбуждение полей в металле производилось на частотах = 50 50.103 Гц и было возможным только с помощью магнитной антенны, так как импеданс ближней зоны лишь у магнитного диполя сопоставим с импедансом металлической среды. Для приема прошедшего через металл излучения также надо было использовать только магнитную антенну, что говорит о наличии в принимаемом сигнале только составляющей магнитного поля.

Для определения закона частотной дисперсии волнового числа перечной магнитной волны в металле его действительная частьизмерялась по сдвигу фазыколебаний волны при ее прохождении в плоском слое толщиной d : , а мнимая часть- по затуханию амплитуды волны. Поскольку в теории металлов хорошим приближением (правда, для электромагнитных волн) является равенство , то следует ожидать (это показано теоретически выше), что указанные измерения этими способами будут давать такие же результаты и для магнитных волн.

На рис. графически представлены результаты измеренийпо фазе (мелкие штрихи) ипо затуханию (штрихи крупнее) для медной пластинки толщиной d = 1,9 мм. Видно, что измеренные данными способами частотные зависимости значенийипрактически совпадают (различия менее 5 %) и соответствуют формуле волнового числа для плоской электродинамической волны в проводящей среде в асимптотике металловпри(сплошная линия).

Однако оказалось, что с понижением частоты значения мнимой части волнового числасильно отклоняются от значений действительной : в медной пластинке на частотах2.103 Гц и алюминия (d = 1,4 мм) при3.103 Гц. В области этих частот при их уменьшении, графикпереходит от обычногок линейной зависимости пои окончательно . Соответственно, определяемая изчастотная зависимость скорости распространения волны в металлесначала ведет себя обычно , но при понижении частоты переходит кconst и затем окончательно . Абсолютный минимум значений скорости для пластинки

Похожие работы