величины ρа=Rк/Rа(Rк и Ra — радиусыкатодаианода). Плотность тока с катода, очевидно, равна:
(2)
Распределение потенциаламежду катодомианодом, как ясно из (1), имеет вид:
(3)
Рис. 5.График функцииЛенгмюра для сферического диода.
где p=RK/R, причем R является текущей координатой, а р меняется от 1 до ра.
Дляформирования сходящегося аксиально-симметричного пучка с использованием катода, имеющего вид участка сферы радиуса RK, необходимо, как и в предыдущем случае, заменить действие отбрасываемой части потока полем, образуемым фокусирующим электродом, имеющим потенциал катода, и анодом. Форму электродов, обеспечивающую вдоль границы пучка распределение потенциала, соответствующее (3), подбирают, как описано ранее, на электролитической ванне с применением пластины из диэлектрика, имитирующей границу пучка. На (рис. 6) представленыконфигурации электродов,формирующихсходящиесяаксиально-симметричные потокиприразличныхраиуглахсхожденияΘ.
Рис. 6.Примерыконфигурацииэлектродовпушексферического типа при различных Θ и ра Эквипотепциаль, соответствующая фокусирующему электроду, подходит к границе потока под углом 67,5°, остальные — под углом 90°.
На практике обычно выполняют электроды более простой формы, в той или иной степени аппроксимирующей контуры требуемых поверхностей (рис. 7 и 8)Рис. 7. Пример практической конфигурации
электродов пушки сферического типа.
К — катод;ФЭ — фокусирующий электрод; а — анод.Рис. 8. Пример пушки с простойконфигурациейэлектродов.
К — катод;ФЭ — фокусирующий электрод;а — анод. В пушке сферического типа анодное отверстие также служит причиной появления рассеивающей линзы, и поэтому угол схождения пучка по выходу из пушки всегда меньше Θ — угла его схождения в пушке (рис. 9).
Вместо точки О, где должны сойтись продолжения крайних траекторий пучка, они сойдутся в точке О'. Легко увидеть,что О является мнимымизображением О'.Используяформулутонкойрассеивающейлинзы 1/f = 1/L2 - 1/L1, а также параксиальность пучка получаем:
Рис. 9. К расчету действия анодной линзывпушкесферического типа.Величина f равна 4Ua/Ea. ТаккакEb = 0. Следовательно, величина Окончательно:
Таким образом, отношение sinγ/sinΘ определяется только ρa=Rk/Ra и не зависит от других параметров пушки. Зависимость sinγ/sinΘ от ρa показана на рис.10. Приρa =1,45 sinγ/sinΘ = 0.
Следовательно, в этом случае при любых Θ электроны выходят из анодного отверстия, параллельно оси z, т. е. на выходе пушки получается параллельный аксиально-симметричный пучок. Если ρa >1,45, то пучокнавыходепушкибудет сходящимся, если ρa
Похожие работы
Тема: Пушки Пирса с параллельным пучком |
Предмет/Тип: Электротехника (Реферат) |
Тема: Конструкция ростверка пирса |
Предмет/Тип: Строительство (Курсовая работа (т)) |
Тема: Семиотика и теория Ч. Пирса |
Предмет/Тип: Философия (Курсовая работа (т)) |
Тема: Проектирование электронной пушки |
Предмет/Тип: Информатика, ВТ, телекоммуникации (Курсовая работа (т)) |
Тема: Проектирование электронной пушки |
Предмет/Тип: Информатика, ВТ, телекоммуникации (Курсовая работа (т)) |
Интересная статья: Быстрое написание курсовой работы