- 1
- 2
- 3
- 4
- . . .
- последняя »
температурах теплоемкость падает до нуля.
При низких температурах порция энергии оказывается слишком малой и не все молекулы могут ее воспринимать. Чем ниже температура, тем меньше количество молекул, способных воспринимать тепловую энергию. Следовательно, при температуре, стремящейся к нулю, теплоемкость также стремится к нулю.
Из графика видно, что изменение теплоемкости различных газов с температурой показывает, что принцип распределения Больцмана энергии по степеням свободы не является универсальным.
Для твердых тел не различаются теплоемкости и v. Основной вклад в теплоемкость неметаллических твердых тел вносит энергия тепловых колебаний частиц, находящихся в узлах кристаллических решеток. Для металлов незначительный вклад вносит вырожденный электронный газ.
В основе классической теории теплоемкости твердых тел лежит закон равномерного распределения энергии по степеням свободы. Однородное твердое тело рассматривается как система независимых друг от друга частиц, имеющий три степени свободы и совершающих тепловые колебания с одинаковой частотой.
Молярная теплоемкость твердого тела с атомной кристаллической решеткойСогласно этому, молярная теплоемкость твердых тел не должна зависеть ни от температуры, ни от каких-либо характеристик кристаллов. Опыты опровергают это и указывают на зависимость теплоемкости от температуры, в особенности в области низких температур. Причины расхождения с опытом классической теории теплоемкости твердых тел состоят в ограниченности используемого закона равномерного распределения энергии по степеням свободы и непригодности его в области низких температур, где среднюю энергию колеблющихся частиц в кристаллической решетке необходимо вычислять по законам квантовой механики. Примечания:
* Внутренняя энергия может изменяться только под влиянием внешних воздействий, то есть в результате сообщения системе количества теплоты и совершения над ней работы ( ): или Это выражение представляет собой закон сохранения энергии в применении к макроскопическим системам и является математической формулировкой I-го начала термодинамики:
количество тепла, сообщенное системе, идет на приращение внутренней энергии системы и на совершение системой работы над внешними телами. ** Уравнение состояния идеального газа (иногда уравнение Клапейрона или уравнение Клапейрона — Менделеева) — формула, устанавливающая зависимость между давлением, объёмом и абсолютной температурой идеального газа. Уравнение имеет вид: где — давление,
— объём,
— абсолютная температура,
— универсальная газовая постоянная.
– количество вещества Экспериментальная установка.
Установка ФПТ1-8 (рис. 1) представляет собой конструкцию настольного типа, состоящую из трех основных частей:
блока приборного БП-8 (поз. 1); блока рабочего элемента РЭ-8 (поз.2); стойки (поз.3).
Блок приборный БП-8 представляет собой единый консруктив со съемной крышкой, съемными лицевыми панелями. Внутри блока размещены печатная плата с радиоэлементами, органы подключения регулирования, трансформаторы.
На лицевой панели блока приборного БП-8 находятся цифровой контроллер для измерения времени, амперметр, вольтметр, органы управления и
- 1
- 2
- 3
- 4
- . . .
- последняя »
Похожие работы
Тема: Определение реакций опор твердого тела |
Предмет/Тип: Физика (Реферат) |
Тема: Определение реакции опор твёрдого тела |
Предмет/Тип: Физика (Контрольная работа) |
Тема: Определение шероховатости поверхности твердого тела |
Предмет/Тип: Отсутствует (Реферат) |
Тема: Определение скоростей и ускорений точек твердого тела при поступательном и вращательном движениях |
Предмет/Тип: Физика (Контрольная работа) |
Тема: Определение скоростей и ускорений точек твердого тела при поступательном и вращательном движениях |
Предмет/Тип: Физика (Контрольная работа) |
Интересная статья: Быстрое написание курсовой работы