- 1
- 2
- 3
- . . .
- последняя »
Волновая теория фотонаЕсли взять несколько шестигранников разных размеров и разместить их на наклонной плоскости, то все они будут скатываться вниз с одной и той же постоянной скоростью , но с разной частотой (табл. 1).
Таблица 1. Кинематические параметры движения тел.
Форма тел | , мt, сV, м/с | |||
Цилиндрические | 0,008 0,010 0,0!3 | 2,43 2,30 2,05 | 0,83 0,89 0,99 | - - - |
Шестигранные | 0,0065 0,0080 0,0130 | 5,68 5,67 5,67 | 0,18 0,18 0,18 | 27,69 22,50 13,85 |
Обратим внимание на то, что при увеличении радиусашестигранника частотаего движения уменьшается так же, как и у фотона. Конечно, у фотона нет плоскости, по которой он мог бы перемещаться, как тела, представленные в табл. 1. Однако центр масс электромагнитной модели фотона описывает укороченную циклоиду, осью симметрии которой является прямолинейная ось ОХ, лежащая в плоскости его поляризации.
Начнем с вывода уравнений движения центра массфотона. Поскольку центр масс фотона движется в плоскости поляризации и в рамках аксиомы Единства пространства - материи - времени, то для описания его движения по волновой траектории необходимо иметь два параметрических уравнения.
Так как центр массфотона движется относительно наблюдателя и относительно геометрического центра , который движется прямолинейно со скоростью , то для полного описания такого движения необходимо иметь две системы отсчета: неподвижнуюи подвижную .
Амплитудаколебаний центра массфотона будет равна радиусуего вращения относительно геометрического центрафотона:
.
Обратим внимание на небольшую величину амплитудыколебаний центра масс фотона в долях длины его волны или радиуса вращения.
Уравнения движения центра массфотона относительно подвижной системыимеют вид параметрических уравнений окружности :
;
.
Если фотон движется относительно неподвижной системы отсчета ХОУ со скоростью , то уравнения такого движения становятся уравнениями циклоиды:
;
.
Обратим внимание на то, что в уравненияхи . Это значит, что они описывают движение центра масс фотона по волновой траектории в рамках аксиомы Единства пространства - материи - времени. Отметим, что уравнения Луи Де Бройля и Шредингера этим свойством не обладают. Учитывая соотношения, получим:
где.
Представим траектории точек . Обратим внимание на важные особенности. Радиус кольца равени точка , лежащая на кольце, описывает обыкновенную циклоиду М.
Радиус окружности, описываемой точкой , -и эта точка описывает удлинённую циклоиду (рис. 1).
Рис. 1. Траектории движения точек , представленных на рис. 15:
М - обыкновенная циклоида; N - удлинённая циклоида; К - укороченная циклоида;
Радиус окружности, описываемой точкой(рис. 1), , и она описывает укороченную циклоиду .
Так как у модели фотона амплитуда , то его центр масс движется по укороченной циклоиде.
Результаты табл. 1 требуют, чтобы математическая модель, описывающая скорость центра масс шестигранника, а значит и фотона, не зависела бы от его радиусавращения. Уравнения автоматически дают такой результат
Если считать, что движение фотона эквивалентно движению шестигранника, тои
- 1
- 2
- 3
- . . .
- последняя »
Похожие работы
Тема: Волновая теория фотона |
Предмет/Тип: Физика (Контрольная работа) |
Тема: Волновая теория Френеля |
Предмет/Тип: История техники (Статья) |
Тема: Волновая теория Френеля |
Предмет/Тип: История техники (Статья) |
Тема: Волновая резонансная теория |
Предмет/Тип: Информатика, ВТ, телекоммуникации (Диплом) |
Тема: Волновая теория Эллиотта |
Предмет/Тип: Финансы, деньги, кредит (Реферат) |
Интересная статья: Быстрое написание курсовой работы