ясно показывает, что данному току Iк соответствует тем меньшее напряжение Uk, чем больше ток Iб (рис.6). Рассмотрим отдельные участки этого семейства.
На начальном участке мы имеем по существу семейство характеристик обычного транзистора в схеме ОЭ.
Координаты точек прямого переключения определяются, как и в динисторе, условием dUk/dIk, == 0. Анализ показывает, что ток Iп.п возрастает с увеличением тока базы.
На рис. 7 показана пусковая характеристика тринистора, т. е. зависимость Uп.п (Iб).
Координаты точки Н, в которой напряжение на коллекторном переходе П2 падает до нуля, определяются условием Uk = 0 в формуле (11).
Так же как в динисторе, можно в этой точке считать a @ 1 и определять ток Iн из условия
a=a1(Iн + Iб)+ a3(Iн)==1.(12)
Отсюда видно, что увеличение тока Iб, а значит, и коэффициента a1 сопровождается уменьшением коэффициента a3, а значит, и тока Iн. Соответственно несколько меньше будет и ток Io.п в точке обратного переключения.
Параметры тринистора в открытом состоянии практически не отличаются от параметров динистора, поскольку ток Ik в этой области значительно больше тока Iб, и поэтому токи обоих крайних переходов почти одинаковы.
Рис. 7. Пусковая характеристика тринистора До сих пор мы рассматривали кривые с параметром Iб >0. При этом подразумевалось, что источник базового тока представляет собой э. д. с. Eб 0) (рис. 8). Пусть э. д. с. Eб достаточно велика и эмиттерный переход заперт. Тогда тринистор превращается в транзистор п1-р2-п2 (с оборванной базой p2), который включен последовательно с сопротивлением Rб и питается напряжением Eб + Uk. Коллекторный ток при таком включении будет током транзистора в схеме ОЭ с оборванной базой:
Ik=MIk0/(1-Ma3)
где a3 - коэффициент передачи тока от перехода П3 к переходу П2. Реальное запирающее смещение на эмиттерном переходе будет меньше, чем э. д. с. Eб, на величину Ik Rб. С ростом тока Ik смещение будет уменьшаться, и при некотором токе I0, когда Eб - I0Rб = 0, эмиттерный переход отопрется. После этого базовый ток будет иметь неизменную отрицательную величину:Рис. 8. Вольт-амперные характеристики тринистора при отрицательном токе базы. Iб= -I0= -Eб/Rб(13)
которую можно считать параметром соответствующей характеристики. Если в формуле (11) положить a1=0 и a= a3 и подставить Ik = I0, можно получить напряжение отпирания эмиттерного перехода:
U0 =UM [1-(a3 I0 + Ik0)/ I0]1/n(14)
Из формулы (13) видно, что ток I0, равный параметру кривой (току Iб), возрастает вместе с модулем параметра. Что касается напряжения U0, то оно несколько увеличивается.
Ток обратного переключения можно найти из уравнения (12), если считать Iн@Iо,п В случае малых отрицательных токов базы ток Iо,п заметно больше тока I0@ôIбô. При больших токах ôIбô эта разница уменьшается. Отношение Iо,п/ôIбô можно назвать коэффициентом усиления при выключении; он определяется .величиной а1/(а-1) и в обычных тринисторах не превышает (1). Очевидно, что с точки зрения управляемости при запирании суммарный коэффициент передачи а не следует делать намного большим единицы.
На рис. 9, а показана типичная схема включения тринистора, а на рис. 9, б - ее рабочий цикл. Пусть Ek
Похожие работы
Тема: Тиристоры и некоторые другие ключевые приборы |
Предмет/Тип: Радиоэлектроника (Реферат) |
Тема: ТИРИСТОРЫ И НЕКОТОРЫЕ ДРУГИЕ КЛЮЧЕВЫЕ ПРИБОРЫ |
Предмет/Тип: Радиоэлектроника (Реферат) |
Тема: Приборы приемно-контрольные пожарные, приборы управления. Аппаратура и ее размещение |
Предмет/Тип: Информатика, ВТ, телекоммуникации (Реферат) |
Тема: . Ключевые слова |
Предмет/Тип: Другое (Реферат) |
Тема: Ключевые слова |
Предмет/Тип: Другое (Реферат) |
Интересная статья: Основы написания курсовой работы