Читать реферат по химии: "Магнитные свойства соединений R2Fe17, их гидридов и нитридов" (автор: cfif1993) Страница 3

назад (Назад)скачать (Cкачать работу)

Функция "чтения" служит для ознакомления с работой. Разметка, таблицы и картинки документа могут отображаться неверно или не в полном объёме!

невысокие, находятся в диапазоне 300-400 К, в то время как для чистого железа она составляет 1050 К [16]. Ее значения определяются в основном обменными взаимодействиями внутри подрешетки железа. Сильное влияние на знак и значение обменного интеграла оказывает расстояние между атомами железа. Если расстояния Fe-Fe в R2Fe17 меньше критического 2,45 (А), знак обменного взаимодействия Fe-Fe отрицателен. Антиферромагнитное упорядочение в подрешетке железа приводит как к низкой Tc, так и к плоскостной анизотропии за счет малого расстояния Fe-Fe в R2Fe17 [26].

В табл. 1 приведены температура Кюри и намагниченность насыщения R2Fe17

Таблица 1. Температура Кюри и намагниченность насыщения R2Fe17 [27].

ИМС

Тс, K

s , Гс*см3/г

Sm2Fe17

423

163.3

Er2Fe17

310

73.1

Ho2Fe17

335

64.8

Tm2Fe17

306

84.8

Gd2Fe17

478

98.5

Nd2Fe17

326

166.7

Y2Fe17

327

162.1

Tb2Fe17

410

70.8

Dy2Fe17

370

67.0

Lu2Fe17

273

144.8

Важнейшей магнитной характеристикой для R2Fe17 является тип магнитокристаллической анизотропии (МКА). МКА ферро- и ферримагнетиков представляет зависимость свободной энергии магнетика в изотермических условиях от величины и ориентации внешнего магнитного поля, от ориентации вектора спонтанной намагниченности к осям кристаллической решетки. Энергию МКА для гексагонального кристалла R2Fe17 можно представить уравнением:

(1)где  – угол между вектором намагниченности и осью с;

 - угол между осью а и проекцией вектора намагниченности на базисную плоскость;

К1 – К4­ – константы анизотропии [28].

В рамках двухподрешеточной модели константы МКА определяются вкладами подрешеток R2Fe17:

. (2)

Причем для R2Fe17 >0, a 0 и К1 + К2 >0;конус осей легкого намагничивания (конус ОЛН) - вектор намагничивания находится под углом к оси с, К1 >0 и К1 + 2К2 >0;плоскость осей легкого намагничивания (плоскость ОЛН) – вектор намагничивания ориентирован вдоль базисной плоскости и перпендикулярен оси с, наблюдается при любых других значениях К1, К2 [16].

Для всех соединений R2Fe17 , кроме Tm2Fe17 вклад подрешетки железа выше, чем у РЗ- подрешетки, следовательно результирующая МКА имеет тип легкая плоскость. В соединении Tm2Fe17  уравновешивает отрицательный вклад  и при низких температурах (до 78 К) его МКА имеет тип ОЛН, а в интервале 78 – 100 К набдюдается тип МКА - конус ОЛН.

На рис. 1 представлена диаграмма, показывающая зависимость магнитной структуры R2Fe17 от температуры.

Рис. 1. Магнитная фазовая диаграмма для R2Fe17 [30].

По значению  и намагниченности насыщения оценивается поле анизотропии - теоретический предел коэрцитивной силы по уравнению [24]:

(4)

Для повышения температуры магнитного упорядочения в соединениях R2Fe17, принимают различные подходы. К примеру, замещение железа немагнитными элементами приводит к увеличению Tс, за счет гибридизации 5d, 6p электронов R и валентных электронов немагнитных атомов [12-15].

Таблица 2. Сравнение температур Кюри замещенных ванадием соединений R2(Fe,V)17 [31, 41].

ИМС


Интересная статья: Основы написания курсовой работы